本文標(biāo)題："吸附阻滯現(xiàn)象表現(xiàn)出與三維物理化學(xué)遲后相變有相當(dāng)相似"

吸附阻滯現(xiàn)象表現(xiàn)出與三維物理化學(xué)遲后相變有相當(dāng)?shù)南嗨?br/>
大多數(shù)的理論都是根據(jù)吸附層地低壓時(shí)是單分子的，壓力向飽
和蒸氣增加時(shí)變?yōu)槎喾肿庸诌@樣的一般圖像，但是這些理論的區(qū)
別，在于它們對(duì)吸附膜中吸附物的情況所做的假定不同，有一類
理論的動(dòng)力學(xué)路線，集中注意斬于氣體與被吸附層間的交換過程
，并且他們常暗中或明顯地假定同，分子是被吸附在固定的吸附
點(diǎn)，并且所受到的平行于吸附劑表面的吸引和排斥的力，是可忽
略不計(jì)的，第二類理論，從熱力學(xué)立場出發(fā)，其主要的注意力指
氣-固界面本身，他們所考慮的是由于吸引力具有決定性 的意義
，第三類理論是“毛細(xì)管凝結(jié)”理論，在孔隙的壁上被吸附單層
所排滿后把吸附物看作為凝結(jié)的固體孔隙中的普通液體。

對(duì)于由非孔隙的粉粒能成的吸附劑，如前所述，得到II型等溫
線，顆粒間有相當(dāng)寬的間隙，在壓強(qiáng)接近飽和蒸氣壓時(shí)，會(huì)誘起
毛細(xì)管凝結(jié)，但是這毛細(xì)凝結(jié)區(qū)域和原先的多層區(qū)域溶合就沒有
IV型等溫線的特征性的回線，然而，如果粉粒被壓緊，顆粒子就
強(qiáng)迫靠近，粒間的空間將變小到在中等相對(duì)壓強(qiáng)時(shí)足以引起毛細(xì)
管凝結(jié)。

會(huì)注意到這一事實(shí)，如果吸附劑是范性的而非彈性的，則吸附
時(shí)膨脹所做的剪切功是不能恢復(fù)的，而且在解吸時(shí)必需做等量的
功，于是部分地解釋了阻滯回線，突然的腫脹在凝膠中儲(chǔ)備了功
。
吸附阻滯現(xiàn)象表現(xiàn)出與三維物理化學(xué)遲后相變有相當(dāng)?shù)南嗨菩?br/>，例如，斜方硫以相當(dāng)慢的速度轉(zhuǎn)變?yōu)閱涡绷?，所以溫度緩慢?br/>升時(shí)所測得的相變溫度比對(duì)溫度下降時(shí)秘測得的高些。
在他的高壓實(shí)驗(yàn)中同，時(shí)常發(fā)現(xiàn)，當(dāng)固體通過相變時(shí)，其體積
并不達(dá)到它的新的平衡值，但是慢慢移近新平衡值的，認(rèn)為吸附
中的阻滯現(xiàn)象，至少有時(shí)是屬于一種過飽和效應(yīng)，其中被吸附分
子的重新排列和重新定向受到阻滯，正如相變遲后一樣。
并且應(yīng)用熱力學(xué)概念，考慮分子常說，發(fā)展了阻滯現(xiàn)象的一個(gè)
一般性的理論，而每一必須至少能以兩個(gè)物理狀態(tài)或微觀相態(tài)存
在，從一個(gè)微觀相態(tài)轉(zhuǎn)變成另一個(gè)必須不可逆地發(fā)生，同時(shí)熵增
加，在多孔性的固體中，毛細(xì)管可以決斷這種畸的邊界，應(yīng)用這
些一般的概念到吸附阻滯現(xiàn)象上，并且用實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，驗(yàn)證它們提
出的預(yù)測。

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